By Blumhardt R.
Durch Verknüpfung numerischer Optimierungsmethoden und der Crashsimulation werden bisher nicht genutzte Potenziale erschlossen. Entwickelte Approximationsverfahren und Evolutionsstrategien berücksichtigen die Nicht linoaritäten, Unstetigkeiten, langen Berechnungsdauern der Crashvorgänge und die große Anzahl an Entscheidungsvariablen. Die Methoden erlauben eine Lösung mit vertretbarem Zeit- und Rechenaufwand. Für das regelbasierte administration der Opti-mierungsläufe wird geeignete software program bereitgestellt. Mit dem aufgebauten regelbasierten Crash-Optirnierungsprozess wird die praxistaugliche Durchführung von Crashoptimierungen ermöglicht. Ein breites Spektrum an Anwendungen in der Fahrzeugtechnik zeigt die Praktikabilität der Vorgehensweise.Real vorhandene Streuungen beeinflussen das Crashverhalten. Daher ist auch die Robustheit der Lösung aufgrund der Parametcrstreuuiigen ein wichtiger Aspekt, welcher in dem examine- und Optimierungsmethoden berücksichtigt wird.
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Z ; Y ; S) gekennzeichnet. Abb. 00625 e und Y in der Gaußschen Ebene dar. S 3 k: fließt ein Strom I = 5 A . 139j S Scheinleitwert Y 1 Z 5A T xz ( 0 Re ( Z) ) Anfangs- und Endpunkt des Widerstandsoperators T yz ( 0 Im ( Z) ) T xY ( 0 Re ( Y) ) Anfangs- und Endpunkt des Widerstandsleitwertoperators T yY ( 0 Im ( Y) ) ¢1² §I· xI zeiger ¨ © A¹ A ¢2² §I· yI zeiger ¨ © A¹ x- und y-Werte der Endpunkte der Zeigerteilstrecken des Stromes A ¢1² § U· xU zeiger ¨ ©V¹ V x- und y-Werte der Endpunkte der Zeigerteilstrecken der Spannung ¢2² § U· yU zeiger ¨ ©V¹ V Seite 51 Komplexe Zahlen und Funktionen Zeiger u.
Schwingung 2. 622j V Û jZt komplexer Scheitelwert resultierende Wechselspannung in komplexer Form u = Û e 3. 05 100 u 3( t) V 200 300 t s Abb. 3 Berechnungen im Wechselstromkreis Weist ein aus Widerständen R, Kondensatoren C und Spulen L bestehendes elektrisches Netzwerk nur Quellen einer festen Frequenz auf, müssen alle Ströme i(t) und Spannungen u(t) Schwingungen derselben Frequenz sein, da die Zusammenhänge sich entweder durch Proportionalität (R), Integration (C) oder Ableitung (L) ergeben, die wieder zu trigonometrischen Zeitfunktionen führen.
Der Momentanwert der Sinusschwingung entspricht dann dem Imaginärteil des rotierenden Zeigers: jZt =  sin (Z t M ) j Zt = Û sin Z t M u ; u ( t) = Im ( u) = Im Û e j Zt i ( t) = Im ( i) = Re Î e = Î sin Z t M i . y ( t) = Im ( y) = Im  e (2-10) (2-11) (2-12) Liegt eine Schwingung als Kosinusschwingung vor, so ergeben sich für die Berechnung folgende Möglichkeiten: 1. Die Schwingung wird zunächst als sinusförmige Schwingung dargestellt. Anschließend erfolgen die oben angegebenen Rechenschritte.